Kniha podává zhuštěnou formou celou látku silnoproudé elektrotechniky, a to jak z hlediska vysvětlení principů funkce a vlastností silnoproudých strojů, přístrojů a zařízení, tak i z hlediska jejich provozu, výpočtu a návrhu. V knize jsou probrána nejen zařízení klasická, ale i výhledově perspektivní, např. výkonová elektronika, supravodiče, jaderné elektrárny apod.Kniha je určena nejširšímu okruhu inženýrů a techniků, zajímajících se o obor silnoproudé elektrotechniky nebo pracujících v tomto oboru.
Silové
čáry ekvipotendální čáry jsou svých průsečídch navzájem kolmé, říkáme tvoří orto
gonální trajektorie.
Z bodového náboje silové čáry vycházejí paprskovitě všechny strany. vidíme
E (4-47)
Obr.2.
82
. Vektor intenzity elektrického pole daném místě
tečnou silové čáře 0.
4. 23. Směr síly
působící bodový náboj sledovaném poli určuje tvar silových čar, které kreslíme plně. Pro rozdíl po
tenciálů byla zavedena veličina zvaná napětí. Hustotu čar volíme tak, aby jejich počet byl úměrný
intenzitě elektrického pole bodového náboje intenzita elektrického pole zmenšuje
s druhou mocninou vzdálenosti (4-43).
Obdobně jako intenzitu elektrického pole můžeme zobrazovat vektor elektrické
indukce čarami pro které platí izotropních látek jsou čáry totožné.2.
Ekvipotendální plocha všech bodech stejný potenciál. obr.
r
HAB <PA— <PB J
kde uab napětí mezi body Jednotkou napětí jeden volt [V]. Průsečnice ekvipotendální plochy rovinou
nákresny ekvipotendální čára. ZOBRAZENÍ ELEKTROSTATICKÉHO POLE
Pro názornou představu zobrazujeme elektrostatické pole sítí čar ploch. kartézských souřadni
cích určena rovnicí <j>(x,y,z) konst. pokles hustoty čar lineární, taktéž ovšem
i druhém nezobrazeném rozměru. Pole bodového náboje
pouze rovinný řez prostorovým polem. Síť ekvipotenciálních ploch nebo
čar volíme tak, aby mezi sousedními byl stálý rozdíl potendálů neboli stejné napětí. obr. Kreslíme čárkovaně.Celková práce úměrná změně potenciálu, neboli rozdílu potenciálů koncových bodů
dráhy, není ale závislá jejím tvaru mezi počátečním koncovým bodem
